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一、最终，靠采用完全带隙声子晶体衬底，我们获得了只有单个辐射支的定向辐射，它的半强角宽大约为5.2度。
二、这类声子以固定波长、频率与速度沿直线传播，像声音在游泳池或是平顺流动的河流中，就是从音源一直线传递到我们耳朵。
三、根据黄昆等的声子统计分布理论，计算了4.2K和20K下的多声子跃迁几率因式和发射的平均声子数目。
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四、本文讨论非晶材料中局域声子存在条件及其态密度估计.
五、此外，还介绍了在一定条件下的声子色散关系、声子态密度和自扩散系数的表达式。
六、本文讨论了存在偶极矩作用下，分子晶体声子的对称性及声子各向偶极矩耦合情形。
七、然而这些介质中的磁性激发和声子一样是能够与入射光发生作用，造成非弹性散射的。
八、考虑到声子和光子的相互作用,并通过实验和计算机模拟验证这一结果.
九、通过对相关矩阵进行特征值分解，估计信号子空间和噪声子空间，并利用MUSIC算法估计宽带LFM信号的波达方向。
十、利用多声子辐射和无辐射跃迁理论，讨论了实验结果。
十一、使用一种修改的ULV更新算法进行噪声子空间跟踪，该算法不需要相关矩阵的秩估计，直接估计噪声子空间。
十二、不过，逐渐浮现的一个新学科，声子工程，可能会带来使用声子本身携带信息的设备。
十三、采用平面波算法研究了二维正方点阵声子晶体的禁带结构.
十四、引用石墨经验力常数计算碳纳米管声子色散关系时，必须处理由二维平面卷曲形成三维实体纳米管所引入的问题。
十五、用特征矩阵法计算了声波在包含缺陷的一维声子晶体中的传播规律.
十六、其中，低温下纳米结构中的声子输运现象研究就是非常活跃的领域之一。
十七、首先，我们拓展层间多重散射理论到二维声子晶体，计算其反射和透射系数。
十八、由于钕离子进入低声子能量的氟化物中，无辐射跃迁损失小，氟氧化物玻璃基质的量子效率高于氧化物玻璃基质的量子效率。
十九、他将人们对声子的早期科学认识，和对电与光现象背后的电子和光子的认识进行了比较。
二十、给出了声子气体的定义，指出声子气体具有的统计学特色，求出声子气体的巨配分函数，并在高温和低温下求出声子气体的内能、熵、热容量以及状态方程。
二十一、我们计算了声子态密度曲线，并与均匀合金的情况及不考虑力常数无序的情况作了比较。
二十二、通过把声源放置在二维声子晶体共振腔内,我们获得具有半强角宽低于6度的辐射场.
二十三、并且在第一布里渊区绘制了主要的对称点、线上的声子色散曲线。
二十四、结果表明声子带隙将出现在两个完全分离的共振态之间.
二十五、在LLP正则变换基础之上，引入线性组合算符，选取一个包含双声子关联效应的基态计算库仑束缚磁极化子的基态能量。
二十六、当信噪比较低和快拍数较少，信号到达方向角间隔较小，此时MUSIC算法失效，而一维噪声子空间算法仍能正确的分辨出相邻的两个信号源。
二十七、针对算法的此局限性，本文提出了两种改进方法：基于一维噪声子空间方法的空间谱估计算法和改进MUSIC算法。
二十八、运用散射矩阵方法，研究了在低温下量子波导宽度变化和长度L的变化对声学声子输运系数的影响。
二十九、高对称点的振动模的对称性，在此基础上提出了BZ边界M点声子的软化应与四方相到单斜相的相度有关。
三十、该算法把常规自适应天线相消法的权矢量向信号子空间投影，减小了噪声子空间对权矢量的影响。